抽象性

引入1-10GHz测距中微波吸附材料特征描述和测量主步骤并发反射材料参数测量详细分析并纠正主测量误差显微粒子测量概念还使用不同的混合规则来确定单粒子从宏参数的物质参数二维FDTD模拟模拟混合电磁类型材料行为

开工导 言

反反射涂层广泛用于光频应用和高频应用,如微波吸收材料实现电磁兼容性或隐形应用RCS下降单层涂层可能足以获取低反射系数,但其效率通常降为窄带宽并降为特定的极化和复发角

为了将反射涂层性能扩展至范围更广的频率和事件,必须考虑多层结构

优化这类复杂结构可能包括测量宏和微量物素参数文章提出了一个新的校准流分析分析方程评价校正条件介绍测量和模拟结果校验提议的标定并校正样本大小偏差一号..

二叉度量

2.1.宏素参数测量

材料样本置入同轴线并测量两个复杂参数:反射系数和传输系数

广用宏物参数测量法以Nicolson和Ross系统为基础样本材料复杂相对许可性ε_R可渗透性华府_R填充同轴波导段,如图所示一号.TEM电磁波沿同轴线传播并存物样和散射参数S级₁₁并S级₁₂)用参考平面测量样本的两面闭式方程由Nicolson和Ross产生如下: 电磁材料参数取自

图中显示样本持有者支持teflon珠和可移动连接器4.

图4显示信号流图测量系统连接器和中间样本控件上头S级^a/并S级^b/表示连接器和连接器反射和传输,但不包括样本持有者本身,即空级同轴并发并发S级^欧市散射矩阵生成S矩阵S级^e类.

上头S级^a/并S级^b/相形见绌S级₁₂并S级_21号脱机引出支持珠和连接器内两位导体长度差

样本持有者假设对称、对等、无损非反射正因如此

生成S矩阵S级^e类并S级^a/并S级^b/假设对等性正因如此

样本持有者只有侧端可移动连接器,S级^a/可使用空填样本控件中各种位置短载测量

内有4个未知数3)–(5可使用4度测量来确定,从4度测量中有两个反射测量S级^a/快速加载两个不同位置S级^e类.

标定测量产生以下四种方程

去哪儿_m一号并_m2表示两个测量反射系数S级^a/快速加载两个不同位置 : 四种未知数的解决方案

去哪儿 并

图6显示角S级₁₂^a/并S级₁₂^b/评估自九九)和(b)11并基于标定测量微小差微小地证明前置假设3)–(5并证实两个连接器部件间小长偏差和几何偏差

2.2.测量错误

主要的错误源是高阶模式传播同轴样本持有者,测量线和样本大小布置错误

2.2.1.高模式传播

高位模式可用小直径同轴线抑制图解此效果77/3毫米同轴外向直径典型高频发泡物的相对测量误差 )低于1.5%减少误差或测量频率扩展可以通过减少测量线直径实现

主效果调查分析 与样本大小相关 并引起测量主误差

2.2.2空气空白作用样本和协同线

调查制造容度造成的小空隙效果测量误差比较大,以防空差出现在同轴线内部导体上,因此分析此效果

效果差错容错渗透性允许性错误可用简单校正程序校正校正值

渗透性校正可导出相似表达式

验证校正方程时使用HFSS3D模拟器并使用图中排列法模拟模拟九九-10.

0.1毫米空隙对电气参数的影响图显示11中不完全样本大小建模S级₁₁并S级₁₂值传ε并华府计算使用一号--2)后纠正方程13)使用并用图显示剩余错误12.

使用以上校正,测量误差可降为4%,频率范围为1-10千兆赫,典型材料空差小于0.1毫米

3级微镜状材料参数

纳米材料小粒子物质参数无法使用传统测量法直接测量,因此建议间接程序纳米粒子用已知流体素解析

估计宿主材料粒子物参数视粒子交互效果而有不同的混合规则主要的混合规则

Maxwell加内特混合规则 和布鲁格曼混合规则2万事通 去哪儿ε_eff有效许可混合化ε_一占用量分数f级宿主资料ε_e类.

MaxwellGarnett和Bruggeman

上头曾无维参数曾=1授予马克斯韦尔Garnett规则曾=2提供Bruggeman公式曾3表示一致性潜在近似

相似混合公式(Bruggeman)可渗透性

去哪儿华府_eff有效渗透混合和球性嵌入渗透性华府_一占用量分数f级宿主资料华府_e类.

使用二维模拟FDTD求解程序验证并演示间接纳米粒子参数测定法小粒子随机分布二维区域,事件波受此区域波波波波波波波波波波波波波波从模拟宏参数16),17)验证曾确定实际应用3,4..

FDTD模拟结果显示有效许可性,接近Bruggeman近似值,但使用误差最小化w )

4级结论

一至十千兆赫范围微波消化素的主要特征和测量步骤介绍用于宏观和显微物素参数测定同轴反射类型材料参数测量详细分析并纠正测量误差基因算法优化多层反反射涂层归纳二维FDTD模拟模型介绍混合电磁类型材料行为

感知感知

这项工作得到了ACE2EuropefC6框架编程和OMFB-00252/2007项目的支持。